جی-توازن

در فیزیک نظری، توازن ذره نوع- G عبارتست از یک عدد کوانتوم ضرب افزا که از تعمیم توازن نوع- C به ذرات طیفی به دست می‌آید.

توازن نوع- C تنها در نظامهای خنثی صدق می‌کنند؛ در ذرات سه تایی پیون، تنها ۰ π دارای توازن نوع – C است. از سوی دیگر، تعامل قوی شامل بار الکتریکی نمی‌گردد، بنابراین نمی‌توان بین + π، ۰ π و – π تمایز قایل شد. ما می‌توانیم توازن نوع – C را تعمیم بدهیم به طوری که در مورد کلیه حالات بار در ذره طیفی (multiplet) مورد نظر صادق باشد:

 + π + π
 (۰ π) G η = (۰ π) G
 - π - π،

که در آن ۱ ± = G η، ارزشهای ویژه توازن نوع – G می‌باشند. عملگر توازن نوع- G به این صورت تعریف می‌شود: (۲ l π i) e C = G

و در آن (C) عملگر توازن نوع- C، و ۲ l عملگر مربوط به مؤلفه دوم بردار ایزواسپین است. توازن نوع- G ترکیبی از هم یوغی بار و π رادیان (°۱۸۰) چرخش حول محور دوم فضای ایزواسپین است. در این صورت هم یوغی بار و ایزواسپین با تعاملات قوی حفظ می‌گردند، که از نوع G گرانشی است. اما، تعاملات ضعیف و الکترومغناطیسی بر مبنای توازن نوع- G نامتغیر هستند.

منابع

• T. D. Lee and C. N. Yang (1956). "Charge conjugation, a new quantum number G, and selection rules concerning a nucleon-antinucleon system". Il Nuovo Cimento. 3 (4): 749–753. Bibcode:1956NCim....3..749L. doi:10.1007/BF02744530. S2CID 119539007.
• Charles Goebel (1956). "Selection Rules for NN̅ Annihilation". Phys. Rev. 103 (1): 258–261. Bibcode:1956PhRv..103..258G. doi:10.1103/PhysRev.103.258.