پیش‌نویس:نیمه هادی با شکاف گسترده
نیمه هادی های پهن باند ( به عنوان نیمه هادی های WBG یا WBGS نیز شناخته می شوند ) مواد نیمه هادی هستند که دارای شکاف باند بزرگ تری نسبت به نیمه هادی های معمولی هستند . نیمه هادی های معمولی مانند سیلیکون دارای فاصله باندی در محدوده 0.6 – 1.5 الکترون ولت (eV) هستند . در حالی که مواد با شکاف گسترده دارای شکاف باند در محدوده بالای eV 2 هستند . [۱] به طور کلی ، نیمه هادی های با شکاف گسترده دارای ویژگی های الکترونیکی هستند که بین نیمه هادی ها و عایق های معمولی قرار می گیرند .
نیمه هادی های پهن باند ، به دستگاه ها اجازه می دهند که در ولتاژها، فرکانس ها و دماهای بسیار بالاتر از مواد نیمه هادی معمولی مانند سیلیکون و آرسنید گالیم کار کنند . آنها جزء کلیدی مورد استفاده برای ساخت LED یا لیزرهای با طول موج کوتاه (سبز-UV) هستند و در کاربردهای فرکانس رادیویی خاص نیز ، به ویژه رادارهای نظامی ، استفاده می شوند . کیفیت ذاتی آنها ، آنها را برای طیف گسترده ای از کاربردهای دیگر مناسب می کند و یکی از رقبای اصلی دستگاه های نسل بعدی برای استفاده عمومی از نیمه هادی ها هستند .
فاصله باند وسیع تر به ویژه برای اجازه دادن به دستگاه هایی که از آنها استفاده می کنند در دماهای بسیار بالاتر، در حد °300 سانتیگراد ، مهم است . این باعث میشود که آنها برای کاربردهای نظامی بسیار جذاب باشند ، جایی که مورد استفاده نسبتاً زیادی قرار میگیرند . تحمل دمای بالا به این معنی است که این دستگاه ها می توانند در سطوح توان بسیار بالاتر ، در شرایط عادی کار کنند . بعلاوه، بیشتر مواد با شکاف گسترده ، چگالی میدان الکتریکی بحرانی بسیار بالاتری ، در حد ده برابر نیمه هادی های معمولی دارند . در مجموع ، این ویژگی ها به آنها اجازه می دهد تا در ولتاژها و جریان های بسیار بالاتری کار کنند ، که آنها را در کاربردهای نظامی، رادیویی و تبدیل توان ، بسیار ارزشمند می کند. وزارت انرژی ایالات متحده بر این باور است که آنها یک فناوری اساسی در شبکه های الکتریکی جدید و دستگاه های انرژی جایگزین و همچنین قطعات قوی و کارآمد قدرت مورد استفاده در وسایل نقلیه پرقدرت از وسایل نقلیه برقی متصل به قطارهای الکتریکی خواهند بود . [۲] بیشتر مواد با شکاف گسترده دارای سرعت الکترون آزاد بالایی هستند که به آنها اجازه می دهد با سرعت سوئیچینگ بالاتری کار کنند که به ارزش آنها در کاربردهای رادیویی می افزاید . از یک دستگاه WBG می توان برای ساخت یک سیستم رادیویی کامل استفاده کرد که نیاز به اجزای سیگنال و فرکانس رادیویی جداگانه را از بین می برد، در حالی که در فرکانس ها و سطوح توان بالاتر کار می کند .
تحقیق و توسعه مواد با شکاف گسترده از نیمه هادی های معمولی که از دهه 1970 سرمایه گذاری گسترده ای دریافت کرده اند ، عقب است. با این حال ، مزایای ذاتی واضح آنها در بسیاری از کاربردها، همراه با برخی از خواص منحصر به فرد که در نیمه هادی های معمولی یافت نمی شود ، منجر به افزایش علاقه به استفاده از آنها در دستگاه های الکترونیکی روزمره به جای سیلیکون شده است . توانایی آنها برای کنترل چگالی توان بالاتر به ویژه برای تلاش برای حفظ قانون مور جذاب است ، زیرا به نظر می رسد فناوری های معمولی در حال رسیدن به فلات چگالی هستند. [۳]
استفاده در دستگاه ها
[ویرایش]مواد با شکاف پهن دارای چندین ویژگی هستند که آنها را در مقایسه با مواد باند باریک تر مفید می کند . شکاف انرژی بالاتر به دستگاهها این توانایی را می‌دهد که در دماهای بالاتر [۴] کار کنند ، زیرا شکاف‌های باند معمولاً با افزایش دما کوچک می‌شوند ، که می‌تواند هنگام استفاده از نیمه‌رساناهای معمولی مشکل‌ساز باشد . برای برخی از کاربردها ، مواد با فاصله باند وسیع به دستگاه ها اجازه می دهند ولتاژهای بزرگتری را تغییر دهند . شکاف باند گسترده ، همچنین انرژی انتقال الکترونیکی را به محدوده انرژی نور مرئی می رساند و از این رو می توان دستگاه های ساطع کننده نور مانند دیودهای ساطع نور (LED) و لیزرهای نیمه هادی را ساخت که در طیف مرئی ساطع می کنند یا حتی اشعه ماوراء بنفش تولید می کنند .
روشنایی حالت جامد با استفاده از نیمه‌هادی‌های پهن باند پتانسیل کاهش میزان انرژی مورد نیاز برای تامین روشنایی را در مقایسه با لامپ‌های رشته‌ای دارد که بازده نوری کمتر از 20 لومن بر وات دارند . کارایی LED ها در حدود 160 لومن بر وات است.
نیمه هادی های باند گپ گسترده نیز می توانند در پردازش سیگنال RF استفاده شوند . ترانزیستورهای قدرت مبتنی بر سیلیکون در حال رسیدن به محدودیت های فرکانس کاری ، ولتاژ شکست و چگالی توان هستند . مواد با شکاف گسترده را می توان در کاربردهای سوئیچینگ برق و دمای بالا استفاده کرد .
مواد
[ویرایش]تنها مواد با فاصله باند زیاد در گروه IV الماس و کاربید سیلیکون (SiC) هستند .
بسیاری از نیمه هادی های مرکب III-V و II-VI با شکاف باند بالا وجود دارد. در خانواده نیمه هادی های III-V، نیترید آلومینیوم (AlN) برای ساخت LED های فرابنفش با طول موج های کمتر از 200 تا 250 نانومتر ، نیترید گالیوم (GaN) برای ساخت LED های آبی و دیودهای لیزر و نیترید بور (BN) برای LED های آبی پیشنهاد شده است، استفاده می شود .
جدول نیمه هادی های رایج با فاصله باند گسترده
[ویرایش]| Group | Elem. | Material | Formula | Band gap (eV) | Gap type | Description |
|---|---|---|---|---|---|---|
| IV | 1 | الماس | C | 5.47[۵][۶] | غیر مستقیم | هدایت حرارتی عالی. خواص مکانیکی و نوری عالی |
| IV | 2 | کاربوراندوم | SiC | 2.3-3.3[۵] | غیر مستقیم | شکاف باند بسته به ساختار کریستالی ، 3C-SiC، 4H-SiC، یا 6H-SiC متفاوت است . برای کاربردهای با ولتاژ و دمای بالا و برای LEDهای زرد و آبی اولیه استفاده می شود . |
| III-V | 2 | نیترید بور | BN | 5.96-6.36[۷] | غیر مستقیم | شکاف های باند ذکر شده به ترتیب با ساختار کریستالی مکعبی یا شش ضلعی هستند . به طور بالقوه برای LED های فرابنفش مفید است . |
| III-V | 2 | آلومینیم فسفید | AlP | 2.45[۶] | غیر مستقیم | |
| III-V | 2 | آرسنیدآلومینیم | AlAs | 2.16[۶] | غیر مستقیم | |
| III-V | 2 | نیترید گالیم | GaN | 3.44[۵][۶] | مستقیم | p-doping(افزودن ناخالصی) با منیزیم و بازپخت ، اولین LEDهای آبی با کارایی بالا و لیزرهای آبی را مجاز کرد. ترانزیستورهای گالی می توانند در ولتاژهای بالاتر و دمای بالاتر نسبت به GaAs که در تقویت کننده های قدرت مایکروویو استفاده می شوند ، کار کنند . هنگامی که به عنوان مثال ، منگنز دوپ شود ، تبدیل به یک نیمه رسانای مغناطیسی می شود. |
| III-V | 2 | گالیم فسفید | GaP | 2.26[۵][۶] | غیر مستقیم | در LEDهای قرمز/نارنجی/سبز با روشنایی کم تا متوسط استفاده می شود . به صورت مستقل یا با GaAsP استفاده می شود. شفاف برای نور زرد و قرمز، به عنوان بستر برای LED های قرمز/زرد ، GaAsP استفاده می شود. دوپ شده با S یا Te برای نوع n، با Zn برای نوع p GaP خالص سبز، GaP دوپ شده با نیتروژن زرد-سبز و GaP دوپ شده با ZnO قرمز منتشر می کند. |
| II-VI | 2 | کادمیم سولفید | CdS | 2.42[۶] | مستقیم | مورد استفاده در مقاومت نوری و سلول های خورشیدی . CdS/Cu2S اولین سلول خورشیدی کارآمد بود . در سلول های خورشیدی با CdTe استفاده می شود . به عنوان نقاط کوانتومی رایج است . کریستال ها می توانند به عنوان لیزرهای حالت جامد عمل کنند . الکترولومینسانس . وقتی دوپ شود، می تواند به عنوان یک فسفر عمل کند . |
| II-VI, oxide | 2 | روی اکسید | ZnO | 3.37[۶] | مستقیم | فوتوکاتالیستی. شکاف نواری با آلیاژ کردن با اکسید منیزیم و اکسید کادمیوم از 3 تا 4 eV قابل تنظیم است . دوپینگ ذاتی نوع n و نوع p دشوار است . آلومینیم، ایندیم یا گالیم سنگین، پوشش‌های رسانا شفاف ایجاد می‌کند. ZnO:Al به عنوان پوشش پنجره شفاف در مرئی و بازتابنده در ناحیه مادون قرمز و به عنوان فیلم رسانا در نمایشگرهای LCD و پنل های خورشیدی به عنوان جایگزین اکسید قلع ایندیم استفاده می شود. در برابر آسیب تشعشع مقاوم است . امکان استفاده در LED ها و دیودهای لیزری . امکان استفاده در لیزرهای تصادفی . |
| II-VI | 2 | سلنید روی | ZnSe | 2.7[۶] | مستقیم | برای لیزرهای آبی و LED استفاده می شود. دوپینگ آسان از نوع n، دوپینگ نوع p دشوار است، اما می‌توان به عنوان مثال نیتروژن انجام داد. . مواد نوری رایج در اپتیک مادون قرمز . |
| II-VI | 2 | روی سولفید | ZnS | 3.54/3.91[۶] | مستقیم | فاصله باند 3.54 eV (مکعب)، 3.91 (شش ضلعی). قابل دوپینگ هم نوع n و هم نوع p. سوسوزن معمولی/فسفر در صورت دوپ شدن مناسب. |
| II-VI | 2 | تلورید روی | ZnTe | 2.3[۶] | مستقیم | می تواند روی AlSb، GaSb، InAs و PbSe رشد کند . مورد استفاده در سلول های خورشیدی، اجزای ژنراتورهای مایکروویو، LED های آبی و لیزرها . مورد استفاده در الکترواپتیک . همراه با نیوبات لیتیوم برای تولید تشعشعات تراهرتز استفاده می شود. |
| Oxide | 2 | مس اکسید | Cu2O | 2.17[۸] | یکی از نیمه هادی های مورد مطالعه است . بسیاری از برنامه ها و جلوه ها ابتدا با آن نشان داده شدند. قبلاً در دیودهای یکسو کننده ، قبل از سیلیکون استفاده می شد. | |
| Oxide | 2 | دی اکسید تیتانیم | SnO2 | 3.7 | نیمه هادی نوع n با کمبود اکسیژن . در سنسورهای گاز و به عنوان هادی شفاف استفاده می شود. | |
| Layered | 2 | سلنید گالیم | GaSe | 2.1 | غیر مستقیم | فوتو رسانا. موارد استفاده در اپتیک غیرخطی به عنوان ماده دو بعدی استفاده می شود. حساس به هوا |
خواص مواد
[ویرایش]باند گپ
[ویرایش]مکانیک کوانتومی باعث ایجاد یک سری از سطوح انرژی الکترون یا نوارهای متمایز می شود که از ماده ای به ماده دیگر متفاوت است . هر نوار می تواند تعداد معینی الکترون را در خود نگه دارد . اگر اتم الکترون‌های بیشتری داشته باشد ، آنها مجبور می‌شوند وارد نوارهای انرژی بالاتر شوند . در حضور انرژی خارجی ، برخی از الکترون‌ها انرژی میگیرند و قبل از رها کردن آن و سقوط مجدد به باندهای انرژی ، دوباره به سمت باندهای انرژی حرکت می‌کنند . با استفاده مداوم از انرژی خارجی ، مانند انرژی حرارتی موجود در دمای اتاق ، تعادلی حاصل می شود که در آن جمعیت الکترون هایی که به بالا و پایین باندها حرکت می کنند برابر است .
بسته به توزیع نوارهای انرژی، و "شکاف باند" بین آنها ، مواد خواص الکتریکی بسیار متفاوتی خواهند داشت . به عنوان مثال ، در دمای اتاق ، بیشتر فلزات دارای یک سری نوارهای نیمه پر هستند که به الکترون ها اجازه می دهد تا با انرژی اعمال شده کمی اضافه یا حذف شوند . هنگامی که الکترون‌ها به‌طور محکم در کنار هم قرار میگیرند ، می‌توانند به راحتی از اتمی به اتم دیگر حرکت کنند که آنها را رسانای عالی می‌کند . در مقایسه، بیشتر مواد پلاستیکی دارای سطوح انرژی با فواصل گسترده ای هستند که برای حرکت الکترون ها بین اتم هایشان به انرژی قابل توجهی نیاز دارند و آنها را به عایق های طبیعی تبدیل می کنند . نیمه هادی ها موادی هستند که دارای هر دو نوع باند هستند و در دمای عملیاتی معمولی ، تعدادی الکترون در هر دو باند قرار دارند .
در نیمه‌هادی‌ها، اعمال کردن مقدار کمی انرژی ، الکترون‌های بیشتری را به نوار رسانایی هل می‌دهد و باعث میشود که رسانایی بیشتری داشته باشند و جریان هم مانند یک رسانا جریان یابد . معکوس کردن قطبیت این انرژی اعمال شده ، الکترون ها را به باندهای جدا شده گسترده تر می راند و آنها را عایق می کند و جریان را متوقف می کند . از آنجایی که مقدار انرژی مورد نیاز برای فشار دادن الکترون ها بین این دو سطح بسیار ناچیز است ، نیمه هادی ها امکان سوئیچینگ با ورودی انرژی بسیار کمی را دارند . با این حال ، این فرآیند سوئیچینگ بستگی به الکترون هایی دارد که به طور طبیعی بین دو حالت توزیع می شوند ، بنابراین ورودی های کوچک باعث می شوند آمار جمعیت به سرعت تغییر کند. با تغییر دمای خارجی ، با توجه به توزیع ماکسول-بولتزمن ، تعداد بیشتری از الکترون‌ها معمولاً در یک حالت یا حالت دیگر قرار میگیرند و باعث می‌شوند که عمل سوئیچینگ به خودی خود رخ دهد یا به طور کامل متوقف شود .
اندازه اتم ها و تعداد پروتون ها در اتم پیش بینی کننده های اولیه قدرت و طرح شکاف های باند هستند . موادی با اتم‌های کوچک و پیوندهای اتمی قوی ، با شکاف‌های باند وسیع همراه هستند . با توجه به ترکیبات III-V ، نیتریدها با بزرگترین شکاف نواری همراه هستند . شکاف های باند را می توان با آلیاژسازی ، مهندسی کرد و قانون وگارد بیان می کند که یک رابطه خطی بین ثابت شبکه و ترکیب یک محلول جامد در دمای ثابت وجود دارد . موقعیت حداقل نوار رسانایی در مقابل ماکزیمم در ساختار نوار ، جایی که مواد باند مستقیم نور را به شدت جذب می کنند و شکاف های باند غیرمستقیم با شدت کمتری جذب می کنند ، تعیین می کند که آیا یک باند گپ مستقیم است یا غیرمستقیم . به همین ترتیب ، مواد باند گپ مستقیم نور را به شدت ساطع می کنند ، در حالی که نیمه هادی باندگپ غیرمستقیم ساطع کننده نور ضعیفی هستند ، مگر اینکه مواد ناخالصی اضافه شوند که به شدت به نور متصل شوند .
خواص نوری
[ویرایش]ارتباط بین طول موج و شکاف باند این است که انرژی شکاف باند ، حداقل انرژی مورد نیاز برای برانگیختن یک الکترون به باند رسانایی است . برای اینکه یک فوتون بدون کمک این تحریک را ایجاد کند ، باید حداقلِ این مقدار انرژی را داشته باشد . در فرآیند مخالف ، زمانی که جفت‌های الکترون-حفره برانگیخته تحت نوترکیبی قرار میگیرند ، فوتون‌ها با انرژی‌هایی تولید می‌شوند که با بزرگی شکاف نواری تظابق داشته باشد .
فاصله باند طول موجی را که LED ها در آن نور ساطع می کنند و طول موجی که فتوولتائیک ها در آن کارآمدتر عمل می کنند را تعیین می کند . بنابراین دستگاه‌های باند پهن در طول موج‌های کوتاه‌تر نسبت به سایر دستگاه‌های نیمه‌رسانا مفید هستند . برای مثال، فاصله باند برای گالیم آرسنید eV 1.4 ، با طول موج تقریباً 890 نانومتر که نور مادون قرمز است (طول موج معادل انرژی نور را می توان با تقسیم ثابت nm-eV 1240با انرژی در eV ،که 886 نانومتر میشود ، تعیین کرد. ) مطابقت دارد . از آنجایی که بالاترین راندمان ، از یک سلول فتوولتائیک با لایه‌های تنظیم‌شده برای مناطق مختلف طیف خورشیدی تولید میشود، سلول‌های خورشیدی چند پیوندی مدرن دارای لایه‌های متعدد با شکاف‌های باند مختلف هستند و نیمه‌رساناهای باندگپ گسترده جزء کلیدی برای جمع‌آوری بخشی از طیف فراتر از مادون قرمز هستند .
استفاده از ال ای دی در کاربردهای روشنایی به ویژه به توسعه نیمه هادی های نیترید ، با گپ گسترده بستگی دارد .
زمینه خرابی
[ویرایش]یونیزاسیون ضربه اغلب به عنوان علت شکست نسبت داده می شود . در نقطه شکست ، الکترون های یک نیمه هادی با انرژی جنبشی کافی برای تولید حامل ها در هنگام برخورد با اتم های شبکه همراه هستند .
نیمه هادی های با گپ گسترده با ولتاژ شکست بالا همراه هستند. این به دلیل میدان الکتریکی بزرگتر مورد نیاز برای تولید حامل ها از طریق ضربه است.
در میدان های الکتریکی بالا، سرعت رانش به دلیل پراکندگی از فونون های نوری اشباع می شود . انرژی فونون نوری بالاتر منجر به فونون‌های نوری کمتری در دمای خاص میشود و بنابراین مراکز پراکندگی کمتری وجود دارد و الکترون‌ها در نیمه‌هادی‌های با فاصله باند گسترده می‌توانند به حداکثر سرعت بالایی دست یابند.
سرعت رانش در یک میدان الکتریکی متوسط به اوج می رسد و در میدان های بالاتر افت کوچکی را تجربه می کند. پراکندگی بین دره ای یک مکانیسم پراکندگی اضافی در میدان های الکتریکی بزرگ است و به دلیل جابجایی حامل ها از پایین ترین دره نوار رسانایی به دره های بالایی است، جایی که انحنای باند پایین باعث افزایش جرم موثر الکترون ها و کاهش تحرک الکترون می شود. . کاهش سرعت رانش در میدان‌های الکتریکی بالا به دلیل پراکندگی بین دره در مقایسه با سرعت اشباع بالا که از پراکندگی فونون نوری کم ناشی میشود، اندک است. بنابراین سرعت اشباع کلی بالاتری وجود دارد.
خواص حرارتی
[ویرایش]سیلیکون و سایر مواد متداول دارای شکاف باندی در حد 1 تا 1.5 الکترون ولت (eV) هستند ، که به این معنی است که چنین دستگاه های نیمه هادی را می توان با ولتاژهای نسبتاً پایین کنترل کرد . همچنین به این معنی است که آنها به راحتی توسط انرژی حرارتی فعال می شوند که در عملکرد صحیح آنها اختلال ایجاد می کند . این امر دستگاه های مبتنی بر سیلیکون را به دمای عملیاتی زیر حدودا 100درجه سانتیگراد محدود می کند که فعال شدن حرارتی کنترل نشده دستگاهها ، عملکرد صحیح آنها را دشوار می کند . مواد با شکاف گسترده معمولاً دارای شکاف‌های بین ۲ تا ۴ eVهستند ، به آنها اجازه می دهد تا در دماهای بسیار بالاتر در حد 300 درجه سانتی گراد کار کنند . این باعث می شود که آنها در کاربردهای نظامی بسیار جذاب باشند ، جایی که از آنها استفاده نسبتاً زیادی شده است .
دماهای ذوب ، ضرایب انبساط حرارتی و هدایت حرارتی را می توان به عنوان خواص ثانویه ای در نظر گرفت که در پردازش ضروری هستند و این خواص مربوط به پیوند در مواد با شکاف گسترده است . پیوندهای قوی منجر به دمای ذوب بالاتر و ضرایب انبساط حرارتی کمتر می شود . دمای بالای دبای منجر به هدایت حرارتی بالا می شود . با چنین خواص حرارتی ، گرما به راحتی حذف می شود .
کاربرد ها
[ویرایش]برنامه های کاربردی با قدرت بالا
[ویرایش]ولتاژ شکست بالای نیمه هادی های با شکاف گسترده ، یک ویژگی مفید در کاربردهای پرقدرت است که به میدان های الکتریکی بزرگ نیاز دارند .
دستگاه هایی برای کاربردهای توان بالا و دمای بالا [۴] توسعه یافته اند. هم نیترید گالیوم و هم کاربید سیلیکون مواد مقاومی هستند که برای چنین کاربردهایی مناسب هستند. با توجه به استحکام و سهولت ساخت، انتظار می رود نیمه هادی های کاربید سیلیکون به طور گسترده مورد استفاده قرار گیرند، شارژ ساده تر و بازده بالاتری را برای وسایل نقلیه هیبریدی و تمام الکتریکی ایجاد کنند، کاهش اتلاف انرژی، ساخت مبدل های انرژی خورشیدی و بادی با ماندگاری بیشتری داشته باشند و حذف شوند. ترانسفورماتورهای پست شبکه بزرگ [۹] نیترید بور مکعبی نیز استفاده می شود.[نیازمند منبع] بیشتر اینها برای کاربردهای تخصصی در برنامه های فضایی و سیستم های نظامی هستند. آنها شروع به جابجایی سیلیکون از جایگاه پیشرو آن در بازار نیمه هادی های قدرت عمومی نکرده اند.
دیودهای ساطع نور
[ویرایش]ال ای دی های سفید با ویژگی های روشنایی بیشتر و طول عمر بیشتر ، در بسیاری از مواقع جایگزین لامپ های رشته ای شده اند . نسل بعدی پخش کننده های DVD (فرمت های Blu-ray و HD DVD ) از لیزرهای بنفش مبتنی بر گالیم نیترید استفاده می کنند .
مبدل ها
[ویرایش]اثرات پیزوالکتریک بزرگ اجازه می دهد که مواد با شکاف گسترده به عنوان مبدل استفاده شود .
ترانزیستور با تحرک الکترونی بالا
[ویرایش]گالیم نیترید با سرعت بسیار بالا ، از پدیده چگالی شارژ رابط زیاد ، استفاده می کند .
با توجه به هزینه آن ، تاکنون نیترید آلومینیوم بیشتر در کاربردهای نظامی استفاده می شود .
نیمه هادی های مهم با فاصله باند گسترده
[ویرایش]- نیترید آلومینیوم
- نیترید بور ، h-BN و c-BN می توانند UV-LED را تشکیل دهند.
- الماس
- نیترید گالیم
- کاربید سیلیکون
- دی اکسید سیلیکون
همچنین ببینید
[ویرایش]- شکاف باند
- شکاف باند مستقیم و غیر مستقیم
- نیمه هادی (مواد)
- دستگاه نیمه هادی
- فهرست مواد نیمه هادی
منابع
[ویرایش]- ↑ Shen, Shyh-Chiang. "Wide-bandgap device research and development at SRL". Georgia Institute of Technology Semiconductor Research Laboratory. Retrieved 2014-09-03.
- ↑ "Wide Bandgap Semiconductors: Pursuing the Promise (DOE/EE-0910)" (PDF). DOE Advanced Manufacturing Office. April 2013. Retrieved 2014-09-03.
- ↑ Gallagher, Sean (9 June 2016). "A reprieve for Moore's Law: milspec chip writes computing's next chapter". Ars Technica.
- ↑ ۴٫۰ ۴٫۱ Kirschman, Randall, ed. (1999), High-Temperature Electronics, NY: IEEE Press, ISBN 0-7803-3477-9
- ↑ ۵٫۰ ۵٫۱ ۵٫۲ ۵٫۳ "NSM Archive - Physical Properties of Semiconductors". www.ioffe.ru. Archived from the original on 2015-09-28. Retrieved 2010-07-10.
- ↑ ۶٫۰۰ ۶٫۰۱ ۶٫۰۲ ۶٫۰۳ ۶٫۰۴ ۶٫۰۵ ۶٫۰۶ ۶٫۰۷ ۶٫۰۸ ۶٫۰۹ Safa O. Kasap; Peter Capper (2006). Springer handbook of electronic and photonic materials. Springer. pp. 54, 327. ISBN 978-0-387-26059-4.
- ↑ Evans, D A; McGlynn, A G; Towlson, B M; Gunn, M; Jones, D; Jenkins, T E; Winter, R; Poolton, N R J (2008). "Determination of the optical band-gap energy of cubic and hexagonal boron nitride using luminescence excitation spectroscopy" (PDF). Journal of Physics: Condensed Matter. 20 (7): 075233. Bibcode:2008JPCM...20g5233E. doi:10.1088/0953-8984/20/7/075233. hdl:2160/612. S2CID 52027854.
- ↑ O. Madelung; U. Rössler; M. Schulz, eds. (1998). "Cuprous oxide (Cu2O) band structure, band energies". Landolt-Börnstein – Group III Condensed Matter. Numerical Data and Functional Relationships in Science and Technology. Landolt-Börnstein - Group III Condensed Matter. Vol. 41C: Non-Tetrahedrally Bonded Elements and Binary Compounds I. pp. 1–4. doi:10.1007/10681727_62. ISBN 978-3-540-64583-2.
- ↑ Ozpineci, Burak; Tolbert, Leon (September 27, 2011), "Silicon Carbide: Smaller, Faster, Tougher", IEEE Spectrum, doi:10.1109/MSPEC.2011.6027247, OSTI 1491298, retrieved 2014-09-03